Проведено картографирование области звездообразования большой массы IRAS 22267+6244 в линии молекулы ¹³CO (J = 1 − 0) на частоте 110.2 ГГц. Установлено, что биполярный поток, наблюдавшийся ранее в этом объекте в линиях молекулы ¹²CO, наблюдается также в линии молекулы ¹³CO и проявляется в систематическом сдвиге профиля линии с изменением расстояния от центра облака. По излучению молекулы ¹³CO рассчитаны параметры биполярного потока. Показано, что биполярный поток составляет значительную часть массы молекулярного облака. Установлено, что скорость биполярного потока линейно увеличивается с расстоянием от центрального источника. Сравнение высокоскоростной (¹²CO) и низкоскоростной (¹³CO) частей биполярного потока показало, что они имеют сходную морфологию и примерно одинаковую кинетическую энергию. Рассчитаны кинетическая энергия турбулентного движения и энергия связи молекулярного облака и показано, что они сравнимы с энергией биполярного потока.
Виконано картографування областізореутворення великої маси IRAS 22267+6244 в лінії молекули ¹³CO (J = 1 − 0) на частоті 110.2 ГГц. Встановлено, що біполярний потік, що спостерігався раніше в цьому об’єкті в лініях молекули ¹²CO, спостерігається також в лінії молекули ¹³CO і виявляється в систематичному зсуві профілю лініїзізміною відстані від центру хмари. За випромінюванням молекули ¹³CO розраховані параметри біполярного потоку. Показано, що біполярний потік становить значну частину маси молекулярної хмари. Встановлено, що швидкість біполярного потоку лінійно збільшується з відстанню від центрального джерела. Порівняння високошвидкісної (¹²CO) та низькошвидкісної (¹³CO) частин біполярного потоку показало, що вони мають подібну морфологію та приблизно однакову кінетичну енергію. Розраховані кінетична енергія турбулентного руху та енергія зв’язку молекулярної хмари та показано, що вони порівнянніз енергією біполярного потоку.
The high-mass star-forming region IRAS 22267+6244 has been mapped in the (J = 1 − 0) line of ¹³CO at 110.2 GHz. We have found that the bipolar outflow which had been observed in the line of ¹²CO in this object, is also observed in the line of ¹³CO. This outflow is observed as the systematic shift of the line profile accompanied by the change of the distance from the cloud centre. Bipolar outflow parameters have been calculated using the radiation of ¹³CO molecule. The bipolar outflow constitutes a significant part of the molecular cloud mass. The dependence of the average velocity of the bipolar outflow on distance from the central source appears to be linear. Comparison of the high-velocity (¹²CO) and low-velocity (¹³CO) parts of the bipolar outflow shows their similar morphology and comparable kinetic energy. Kinetic energy of the turbulent movement and binding energy of the molecular cloud has been calculated. They are shown to be comparable to the energy of the bipolar outflow.
