В работе анализируется возможная роль ионно-звуковой турбулентности в отражении радиолокационного сигнала от солнечной короны. Показано, что на ионно-звуковой турбулентности, сопровождающей всплески III типа, сигнал рассеивается с частотными смещениями |Δω|, которые определяются электронной температурой плазмы и равны десяткам кГц. При этом высоты отражения зависят от уровня турбулентности и могут достигать 5R. Так как ионно-звуковая турбулентность слабо анизотропна, то сечения отражения от нее в этом случае приблизительно равны сечению областей, в которых эта турбулентность генерируется. Отмечается, что по параметрам наблюдаемого отраженного сигнала можно получить электронную температуру и размеры отражающих областей, а также плотности потоков электронов, ответственных за всплески III типа.
В роботі аналізується можлива роль іонно-звукової турбулентності при відбитті радіолокаційного сигналу від сонячної корони. Показано, що на іонно-звуковій турбулентності, яка супроводжує сплески III типу, сигнал розсіюється із частотними зміщеннями |Δω|, що визначаються електронною температурою та дорівнюють десяткам кГц. При цьому висоти відбиття залежать від рівня турбулентності і можуть досягати 5R. З тієї причини, що іонно-звукова турбулентність слабо анізотропна, поперечники відбиття від неї приблизно дорівнюють перетину областей, де ця турбулентність генерується. Відмічається, що по параметрах спостережуваного відбитого сигналу можна визначити електронну температуру та розміри областей, що відбивають, а також густину потоків електронів, відповідальних за сплески III типу.
The possible role of ion-sound turbulence in the reflection of radar signal from the Sun is analyzed. It is shown that the signal is scattered by the ion-sound turbulence accompanying the Type III bursts. The echo frequency shift is determined by electron temperature of the coronal plasma and is equal to tens kHz. In this case the reflection heights depend on turbulence level and can achieve 5R. Due to the weak anisotropy of the ion-sound turbulence, its reflection cross-section nearly equals to the section of the regions where this turbulence is generated. It is pointed out that the electron temperatures of the coronal plasma, the sizes of reflection regions as well as electron flux density can be found from characteristics of radar echo.
