Предложен новый подход к анализу избыточной проводимости σ(T), возникающей в пленках YBa₂Cu₃O₇–y (YBCO) с различным содержанием кислорода ниже характеристической температуры T* >> Tc. Подход основан на представлении о том, что σ(T) формируется в результате образования при T T* локальных пар (сильносвязанных бозонов), подчиняющихся
статистике Бозе—Эйнштейна в интервале температур Tm < T < T*. При Tc
mf < T < Tm пары подчиняются теории БКШ (Tc
mf — критическая температура, отделяющая область фазового перехода от области критических флуктуаций). Таким образом, в системах Y123 при уменьшении
температуры происходит переход от конденсации Бозе—Эйнштейна к конденсации типа БКШ.
С учетом динамики образования сильносвязанных бозонов предложено уравнение, которое хорошо описывает зависимость σ(T) и в явном виде содержит параметр ∆*, который отождествлен с псевдощелью в ВТСП. Получены зависимости ∆*(T) для всех исследованных пленок.
Запропоновано новий підхід до аналізу надлишкової провідності σ(T), що виникає в
плівках YBa₂Cu₃O₇–y (YBCO з різним змістом кисню нижче характеристичної температури
Т* >> Tc. Підхід заснований на уявленні про те, що σ(T) формується в результаті утворення
при Т Т* локальних пар (сильнозв’язаних бозонів), що підкоряються статистиці Бозе—Ейнштейна в інтервалі температур Тm < T < T*. При Tc
mf < Т< Тm пари підкоряються теорії БКШ
(Tc
mf— критична температура, що відділяє область фазового переходу від області критичних
флуктуацій). Таким чином, у системах Y123 при зменшенні температури відбувається перехід
від конденсації Бозе—Ейнштейна до конденсації типу БКШ. З урахуванням динаміки утворення сильнозв’язаних бозонів запропоновано рівняння, що добре описує залежність σ(T і в явному виді містить параметр ∆*, що ототожнено із псевдощілиною у ВТНП. Отримано залежності ∆*(T) для всіх плівок, що досліджувалися.
A new approach to the analysis of excess
conductivity σ(T) occurring in YBa₂Cu₃O₇–y (YBCO) films with different oxygen content below
characteristic temperature T*>>Tc is proposed.
The approach is based on the suggestion
that σ(T) appears due to the formation of local
pairs (strongly-coupled bosons) at T T*
which follow the Bose–Einstein statistics at
Tm < T < T*; at Tc
mf < T < Tm the pairs follow
the BCS theory (Tc
mf is the critical temperature
that separates the phase transition region from
the region of critical fluctuatuions). Thus, in
systems Y123 there occurs a transition from the
Bose—Einstein condensation to the BCS one
with decreasing temperature. With allowance
made for the dynamics of strongly coupled boson
formation, an equation is proposed which describes
well the dependence σ(T)) and explicitly
contains the parameter ∆* identified with the
pseudogap in HTSC. The dependences ∆*(T) are
obtained for each of the films studied.
