Физика низких температур, 2001, № 01http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/1283932024-03-28T23:00:41Z2024-03-28T23:00:41ZЗависимость модуля cдвига Bi керамики от внешних воздействий в диапазоне температур 65-130 КЧиркина, Л.А.Сергеева, Г.Г.Стародубов, Я.Д.Лазарева, М.Б.Оковит, В.С.http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/1295432018-01-22T01:02:43Z2001-01-01T00:00:00ZЗависимость модуля cдвига Bi керамики от внешних воздействий в диапазоне температур 65-130 К
Чиркина, Л.А.; Сергеева, Г.Г.; Стародубов, Я.Д.; Лазарева, М.Б.; Оковит, В.С.
Пpоведены измерения динамического модуля сдвига двухфазной висмутовой керамики (Bi-2212 и Bi-2223) в зависимости от температуры, магнитного поля и деформации. Полученные результаты свидетельствуют о многоступенчатом проникновении магнитного поля в образец. Установлено, что уровень модуля сдвига чувствителен к магнитной и дефектной структуре керамики. Обсуждается предположение о том, что наблюдаемые дефекты модуля сдвига связаны с фазовым расслоением в CuO₂ -плоскостях фазы 2212.; The dynamic shear modulus of a two-phase bismuth ceramic (Bi-2212 and Bi-2223) is measured as a function of temperature, magnetic field, and deformation. The results attest to the multistage penetration of magnetic field into the sample. It is found that the level of the shear modulus is sensitive to the magnetic and defect structure of the ceramic. The conjecture that the observed defects of the shear modulus are due to phase separation in the CuO₂ planes of the 2212 phase is discussed.
2001-01-01T00:00:00ZБесконтактный метод измеpения плотности критических токов и диагностики сверхпроводниковРостами, Х.Р.http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/1295422018-01-22T01:02:42Z2001-01-01T00:00:00ZБесконтактный метод измеpения плотности критических токов и диагностики сверхпроводников
Ростами, Х.Р.
Исследована роль геометрического фактора сверхпроводящего (СП) образца при магнитных измерениях плотности критических токов Jc. Показано, что небольшое отличие формы образца от цилиндрической существенно не влияет на величину Jc. Обнаружено, что ошибка в оценке Jc монокристаллов при использовании известного выражения, определяющего Jc керамик, связана именно с низким уровнем плотности Btr захваченного магнитного потока (ЗМП) в монокристаллах по сравнению с керамиками. Предложена методика определения Jc монокристаллических и керамических образцов по измерениям пространственного распределения Btr, создаваемого биновскими экранирующими сверхтоками при переходе всего объема образца в критическое состояние. Получена формула для определения Jc монокристаллических и керамических СП образцов в форме многоугольной и цилиндрической пластин. Для повышения точности оценки Jc вместо Btrmax(0) использована разность B₀*-Bc₁ (B₀* - поле, индуцирующее на геометрической оси образца Btrmax(0); Bc₁ - первое критическое магнитное поле образца). Оценены Jc и силы пиннинга YВСО и ВSСCО монокристаллических образцов. Определено, что механизмы ЗМП в этих слоистых структурах отличаются.; The role of the geometric factor of a superconducting sample in magnetic measurements of the critical current densities Jc is investigated. It is shown that a small difference of the shape of the sample from cylindrical does not have much effect on the value of Jc. It is found that the error in evaluating Jc for single crystals with the use of the standard expression for determining Jc of a ceramic is due to the low trapped magnetic flux density Btr in single crystals as compared to ceramics. A technique is proposed for determining Jc for single-crystal and ceramic samples from measurements of the spatial distribution of BtrBtr produced by the Bean shielding supercurrents upon the transition of the whole volume of the sample to the critical state. A formula is obtained for determining JcJc for single-crystal and ceramic superconducting samples in the form of polygonal and cylindrical slabs. To increase the accuracy of determining Jc the difference B₀*-Bc₁ was used instead of Btrmax(0) (B₀* is the field that induces Btrmax(0) at the geometric axis of the sample, and Bc₁ is the first critical magnetic field of the sample). The values of Jc and of the pinning force in YBCO and BSCCO single-crystal samples are estimated. It is established that the magnetic flux trapping mechanisms in these layered structures are different.
2001-01-01T00:00:00ZRelaxation dynamics in the high-frequency crystal-field spectroscopy of PrNi₅ point contactsBalkashin, O.P.Sukhodub, G.L.Yanson, I.K.Brill, T.M.Jansen, A.G. M.Wyder, P.http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/1295412018-01-22T01:02:38Z2001-01-01T00:00:00ZRelaxation dynamics in the high-frequency crystal-field spectroscopy of PrNi₅ point contacts
Balkashin, O.P.; Sukhodub, G.L.; Yanson, I.K.; Brill, T.M.; Jansen, A.G. M.; Wyder, P.
High-frequency point-contact (PC) spectroscopy is used to investigate the relaxation processes kinetics in the intermetallic rare-earth compound PrNi₅. A difference is observed in the spectral response between the conventional low-frequency PC data and the response signal to microwave and farinfrared radiation of PrNi₅-Cu point contacts. This difference is connected with the f-shell electronic levels (CEF levels) and phonon temporal dynamics. The phonon reabsorption contribution to the spectra above the Debye energy decreases for microwave and far-infrared frequencies. However, the crystal-field contribution to the spectra at 4.2 meV is enhanced for high frequencies reflecting the relaxation processes specific for these Fermi-statistics electron excitations. The characteristic frequency for CEF-level relaxation is evaluated as ~200 GHz.
2001-01-01T00:00:00ZРамановские исследования температурного поведения внутренних колебаний ионов аммония в смешанных кристаллах K₁₋xAxDP и R₁₋xAxDPВанькевич, А.В.Попков, Ю.А.Таранова, И.А.http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/1295402018-01-22T01:02:46Z2001-01-01T00:00:00ZРамановские исследования температурного поведения внутренних колебаний ионов аммония в смешанных кристаллах K₁₋xAxDP и R₁₋xAxDP
Ванькевич, А.В.; Попков, Ю.А.; Таранова, И.А.
В смешанных кристаллах K₁₋x(NH₄)xH₂PO₄ с различным содержанием аммония ( x =0,22; 0,32; 0,53; 0,74; 0,82) в интервале температур 4,2-300 К исследованы рамановские спектры в области частот внутренних колебаний ионов аммония. Анализ температурных зависимостей частот и полуширин линий внутренних колебаний ионов аммония подтверждает тот факт, что в параэлектрической фазе положение ионов аммония в решетке кристаллов не фиксировано, т.е. они совершают перескоки с изменением положения центра масс. Определены энергии активации таких переориентационных процессов. Обнаружено, что при температурах порядка 110-120 К для кристаллов K₁₋x(NH₄)xH₂PO₄ всех концентраций происходит скоррелированная фиксация ионов аммония в решетке, приводящая к формированию антисегнетоэлектрической кластерной структуры. Такая структура для кристаллов с концентрациями x=0,22; 0,32; 0,53 сохраняется в фазе структурного стекла до температур жидкого гелия, а для кристаллов с x=0,74; 0,82 -до температур антисегнетоэлектрического фазового перехода TN (68,5 и 80,5 соответственно). Аналогичные процессы обнаружены и в изоструктурном кристалле Rb₀,₂₀(NH₄)₀,₈₀H₂PO₄.; The Raman spectra in the frequency region corresponding to the internal vibrations of the ammonium ions are investigated in the temperature range 4.2–300 K for the mixed crystals K₁₋x(NH₄)xH₂PO₄ with different ammonium concentrations(x=0.22, 0.32, 0.53, 0.74, and 0.82). Analysis of the temperature dependence of the frequencies and half-widths of the internal vibration lines of the ammonium ions confirms that in the paraelectric phase the position of the ammonium ions in the crystal lattice is not fixed: they execute hops with a change in the position of the center of mass. The activation energies of these reorientation processes are determined. It is found that at temperatures of the order of 110–120 K for the K₁₋x(NH₄)xH₂PO₄ crystals of all concentrations a correlated fixing of the ammonium ion in the lattice occurs, leading to the formation of an antiferroelectric cluster structure. For the crystals with concentrations x=0.22, 0.32, and 0.53 this structure is preserved in the structural glass phase down to liquid helium temperatures, while for the crystals with x=0.74 and 0.82 it is preserved to the temperatures of the antiferroelectric phase transition TNTN (68.5 and 80.5 K, respectively). Analogous processes are also observed in the isostructural crystal Rb₀,₂₀(NH₄))₀,₈₀H₂PO₄.
2001-01-01T00:00:00Z